Seminar Schedule

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研究室セミナー
他の研究室のスタッフ・院生の方々の来聴も歓迎します

Lecturer 三宅章雅 (東京大学理学系研究科物理学専攻和達研究室)

Title Multipartite entanglement classified by the hyperdeterminant

Date and Place 2002/07/03(Wed) 14:00-15:30 駒場１６号館４階ゼミ室（４１０）

Abstract 本セミナーでは、量子計算等で用いられる量子多体系におけるエンタングルメントの分類・特徴付けを行う。確率的な局所演算・古典通信(SLOCC)や、それに基づく二体系エンタングルメントの分類を紹介した後、多体系エンタングルメントへの拡張を議論する。どうしてhyperdeterminantのような量が多体系エンタングルメントの指標として現れるのか、二体系の場合と多体系の場合でエンタングルメントの構造にどのような差異があるのかを、明らかにする。

Lecturer Prof. John R. Klauder (Department of Physics and Mathematics, University of Florida)

Title Coherent State Path Integrals without Resolution of Unity

Date and Place 2002/05/20(Mon) 14:00-15:00 駒場１６号館４階ゼミ室（４１０）

Abstract From the very beginning, coherent state path integral have always relied on a coherent state resolution of unity for their construction. By choosing an inadmissible fiducial vector, a set of ``coherent states'' spans the same space but loses its resolution of unity, and for that reason has been called a set of weak coherent states. Despite having no resolution of unity, it is nevertheless shown how the propagator in such a basis may admit a phase-space path integral representation in essentially the same form as if it had a resolution of unity.

過去の予定表

Lecturer	三宅章雅 (東京大学理学系研究科物理学専攻和達研究室)
Title	Multipartite entanglement classified by the hyperdeterminant
Date and Place	2002/07/03(Wed) 14:00-15:30 駒場１６号館４階ゼミ室（４１０）
Abstract	本セミナーでは、量子計算等で用いられる量子多体系におけるエンタングルメントの分類・特徴付けを行う。確率的な局所演算・古典通信(SLOCC)や、それに基づく二体系エンタングルメントの分類を紹介した後、多体系エンタングルメントへの拡張を議論する。どうしてhyperdeterminantのような量が多体系エンタングルメントの指標として現れるのか、二体系の場合と多体系の場合でエンタングルメントの構造にどのような差異があるのかを、明らかにする。

Lecturer	Prof. John R. Klauder (Department of Physics and Mathematics, University of Florida)
Title	Coherent State Path Integrals without Resolution of Unity
Date and Place	2002/05/20(Mon) 14:00-15:00 駒場１６号館４階ゼミ室（４１０）
Abstract	From the very beginning, coherent state path integral have always relied on a coherent state resolution of unity for their construction. By choosing an inadmissible fiducial vector, a set of ``coherent states'' spans the same space but loses its resolution of unity, and for that reason has been called a set of weak coherent states. Despite having no resolution of unity, it is nevertheless shown how the propagator in such a basis may admit a phase-space path integral representation in essentially the same form as if it had a resolution of unity.